Erresonantzia magnetiko nuklear: berrikuspenen arteko aldeak
Ezabatutako edukia Gehitutako edukia
39. lerroa:
=== Espin nuklearra ===
Nukleon guztiak, hau da, neutroiak eta protoiak (nukleo atomikoa konposatzen dutenak) spinaren propietate kuantiko intrintsekoak dituzte. Nukleoaren biratze orokorra ''Spin kuantikoaren zenbakia'' “S” zehazten da. Elektroiak orbital atomikoetan parekatzen dira.
Hala eta guztiz ere, protoi eta neutroiak paraleloak direnean, energia txikiagoa izango dute. Anti-paraleloak direnean energia desberdina izango dute. Alderantzizko lerrokatze paraleloak ez du Pauli Bazterketa printzipioaren aurka egiten. Energiaren murrizketak spin paraleloentzat bi nukleoi horien ''quark'' egiturarekin datoz bat. Horregatik deuteroiaren giro oinarrizko egoera 1 zenbakia dauka spinarekiko, ez 0. Deuterioa isolatua RMN xurgatze-espektroa erakusten du.
Pauli-ren bazterketa printzipioarengatik, hidrogenoaren isotopo tritioa (<sup>3</sup>H) spin antiparaleloak izan behar ditu. Tritioaren nukleoa dipolar magnetikoa da eta haren nukleo spinaren balioa ½ da. Tritioaren erlazio giromagnetikoa 1H baino handiagoa da. Hau dela eta, bere RMN absortzio frekuentzia 1H baino handiagoa da.
Zero bailoa ez daukan spin batek momentu magnetiko ez-zero bati lotuta dago (μ) hurrengo erlazioa betetzen, μ = γS, non “γ” ratio giromagnetikoa da. Momentu magnetiko honen bidez ikus daiteke RMN-ren absortzio espektroak. Nukleido gehienek nahiz eta protoi eta neutroi kopurua izan, momentu magnetiko nuklearrak zero dituzte eta dipolo magnetikoa zero da. Horregatik, nukleidoek ez dute inolako RMN-ren xurgapenaren espektroa erakusten.
''“Electron spin resonance”'' (ESR) teknika bat da, non spin elektronikoko mailen arteko trantsizioak detektatzen diren, ez spin nuklearrak. Oinarrizko printzipioak antzekoak dira, baina instrumentazioa, datuen analisia eta teoria zehatza oso ezberdinak dira. Gainera, askoz ere txikiagoa da molekula eta material ugari dituzten elektroi-espina desberdinekin. ESR-ek RMN baino askoz sentsibilitate handiagoa du.
=== Espinaren momentu angeluarreko balioak ===
50 ⟶ 59 lerroa:
==== Espinaren portaera eremu magnetiko batean ====
Demagun erdiko bira bat duten nukleoak, [[Hidrogeno|<sup>1</sup>H]], [[Karbono|<sup>13</sup>C]] edo [[Fluor|<sup>17</sup>F]], bezalakoak. Nukleoak bi espin egoera posible ditu: m = +½ eta -½ (spin-up eta spin-down bezala ere aipatzen dira, edo batzuetan α eta β spina posizioa, hurrenez hurren). Posizio hauek degeneratuta daude; hau da, energia bera dute. Horregatik bi posizio horietako atomo kopurua gutxi gorabehera berdinak izango dira oreka termikoan.
Nukleoa eremu magnetiko batean jartzen bada, momentu magnetiko nuklearraren eta kanpoko eremu magnetikoaren arteko elkarrekintza adierazten dute bi estatuek ez dutela energia bera. Momentu magnetiko baten energia μ denean eremu magnetiko batean B0 ematen da, formula honen bitartez:
<math>E = -\boldsymbol{\mu} \cdot \mathbf{B}_0 = -\mu_x B_{0x}-\mu_y B_{0y}-\mu_z B_{0z}</math>
Normalean z-ardatza B0-rekin batera hautatzen da eta goiko adierazpena honela murrizten da:
<math> E = -\mu_\mathrm{z} B_0 </math>
edo bestela:
<math>E = -\gamma m\hbar B_0 </math>
Ondorioz, spin nuklear desberdinak energi desberdinak dauzkate zero eremu magnetikoan. Ere hitz egin dezakegu, bi spin estatuei buruz, spin 1/2 akegu
eremu magnetikoarekin batera edo aurka lerrokatuta badago, positiboa bada (isotopo gehienentzat egia bada) orduan m = ½ energia-egoera baxuena da.
<math>\Delta{E} = \gamma \hbar B_0</math>
==== '''Babesketa nuklearra''' ====
| |||